詳細參數(shù)SMC真空發(fā)生器 直接配管型

SMC真空發(fā)生器的工作原理是利用噴管高速噴射壓縮空氣,在噴管出口形成射流,產(chǎn)生卷吸流動.在卷吸作用下,使得噴管出口周圍的空氣不斷地被抽吸走,使吸附腔內(nèi)的壓力降大氣壓以下,形成一定真空度. 　　如圖1所示. 　　由流體力學可知,對于不可壓縮空氣氣體（氣體在低速進,可近似認為是不可壓縮空氣）的連續(xù)性方程 　　A1v1= A2v2 　　式中A1,A2----管道的截面面積,m2 　　v1,v2----氣流流速,m/s 　　由上式可知,截面增大,流速減小;截面減小,流速增大. 　　對于水平管路,按不可壓縮空氣的伯努里能量方程為 　　P1+1/2ρv12=P2+1/2ρv22 　　式中P1,P2----截面A1,A2處相應(yīng)的壓力,Pa 　　v1,v2----截面A1,A2處相應(yīng)的流速,m/s 　　ρ----空氣的密度,kg/m3 　　由上式可知,流速增大,壓力降低,當v2>>v1時,P1>>P2.當v2增加到一定值,P2將小于一個大氣壓務(wù),即產(chǎn)生負壓.故可用增大流速來獲得負壓,產(chǎn)生吸力. 　　筆者認為對真空發(fā)生器的抽吸機理和影響其工作因素的分析研究,對正負壓氣路的設(shè)計和選用有著不可忽視的實際意義.

編輯本段分類

　　按噴管出口馬赫數(shù)M1（出口流速與當?shù)芈曀僦龋┓诸?真空發(fā)生器可分為亞聲速噴管型（M1<1）,聲速噴管型（m1=1）和超聲速噴管型（m1>1）.亞聲速噴管和聲速噴管都是收縮噴管,而超聲速噴管型必須是收縮后擴張形噴管（即Laval噴嘴）.為了得到吸入流量或吸入口處壓力,真空發(fā)生器都設(shè)計成超聲速噴管型.

詳細參數(shù)SMC真空發(fā)生器 直接配管型

主要參數(shù)

　　①空氣消耗量:指從噴管流出的流量qv1. 　?、谖肓髁?指從吸口吸入的空氣流量qv2.當吸入口向大氣敞開時,其吸入流量zui大,稱為zui大吸入流量qv2max. 　　③吸入口處壓力:記為Pv.當吸入口被*封閉（如吸盤吸著工件）,即吸入流量為零時,吸入口內(nèi)的壓力zui低,記作Pvmin. 　?、芪憫?yīng)時間:吸著響應(yīng)時間是表明真空發(fā)生器工作的一個重要參數(shù),它是指從換向閥打開到系統(tǒng)回路中達到一個必要的真空度的時間.

影響的主要因素

真空發(fā)生器的與噴管的小直徑,收縮和擴散管的形狀,通徑及其相應(yīng)位置和氣源壓力大小等諸多因素有關(guān). 　　①zui大吸入流量qv2max的特性分析:較為的真空發(fā)生器的qv2max特性,要求在常用供給壓力范圍內(nèi)（P01=0.4---0.5MPa）,qv2max處于值,且隨著P01的變化平緩. 　?、谖肟谔帀毫v的特性分析:較為的真空發(fā)生器的Pv特性,要求在常用供給壓力范圍內(nèi)（P01=0.4---0.5MPa）,Pv處于zui小值,且隨著Pv1的變化平緩. 　?、墼谖肟诔?封閉的條件下,對特定條件下吸入口處壓力Pv與吸入流量之間的關(guān)系如圖3所示.為獲得較為的吸入口處壓務(wù)與吸入流量的匹配關(guān)系,可設(shè)計成多真空發(fā)生器串聯(lián)組合在一起. 　?、軘U散管的長度應(yīng)噴管出口的各種波系充分發(fā)展,使擴散管道出口截面上能獲得近似的均勻流動.但管道過長,管壁摩擦損失增大.一般管工為管徑的6---10倍較為合理.為了減少能量損失,可在擴散管直管道的出口加一個擴張角為6°---8°的擴張段. 　?、菸憫?yīng)時間與吸附腔的容積有關(guān)（包括擴散腔,吸附管道及吸盤或密閉艙容積等）,吸附表面的泄漏量與所需吸入口處壓力的大小有關(guān).對一定吸入口處壓力要求來說,若吸附腔的容積越小,響應(yīng)時間越短;若吸入口處壓力越高,吸附容積越小,表面泄漏量越小,則吸著響應(yīng)時間亦越短;若吸附容積大,且吸著速度要快,則真空發(fā)生器的噴嘴直徑應(yīng)越大. 　　⑥真空發(fā)生器在滿足使用要求的前提下應(yīng)減小其耗氣量（L/min）,耗氣量與壓縮空氣的供給壓力有關(guān),壓力越大,則真空發(fā)生器的耗氣量越大.因此在確定吸入口處壓務(wù)值勤的大小時要注意系統(tǒng)的供給壓力與耗氣量的關(guān)系,一般真空發(fā)生器所產(chǎn)生的吸入口處壓力在20kPa到10kPa之間.此時供華表壓力再增加,吸入口處壓力也不會再降低了,而耗氣量卻增加了.因此降低吸入口處壓力應(yīng)從控制流速方面考慮.